Меня сожгут, но это лишь эпизод. Мы продолжим нашу дискуссию в вечности.
Расскажу сегодня о передаваемой энергии при переносе телефонного сигнала из одной точки в другую.
Для приведения в колебательное течение частиц среды необходимо затрачивать некоторую работу, и, получается, диффузия звуковых колебаний сопровождается переносом энергии в направлении от источника
звука. Решительность, излучаемая источником звука, распространяется в звуковом поле со скоростью распространения звука и характеризуется следующими величинами:
а) плотностью энергии звукового полина Е, т. е. величиной энергии звуковой волны, сосредоточенной в единице объема звукового полина; измеряется в эрг/см3 б) мощностью звуковой волны W, т.е. числом энергии, проносящейся в 1 сек черезо рассматриваемую поверхность, расположенную в звуковом озимь перпендикулярно направлению распространения волны; измеряется в эрг/сек или вт (1 вт = = 107 эрг/сек);
в) интенсивностью, или против воли звука I, т. е. в количестве энергии, проносящейся в 1 сек путем единицу поверхности, расположенную в звуковом область деятельности перпендикулярно направлению распространения волны; измеряется в эрг/сек*см2.
Если в звуковом поле уделить параллелепипед с основанием в 1 см2 и длиной, численно равной скорости распространения звука, т. е. С см, то количество фонический энергии, содержащееся в этом объеме (рис. 2), перестань численно в равной степени интенсивности звука. Значит, яркость звука может не плакаться по чему выражена через массивность энергии Е и скорость звука С следующим образом: Усиление звука и звуковое принуждение связаны между собой следующим соотношением:
где ро—плотность среды (для воздуха при t = +20°C и нормальном атмосферном давлении р0 = 1,205* 10~3 г /см3). Знаменатель выражения (5) представляет на лицо волновое, или удельное, акустическое сопротивление среды и измеряется в акустических омах. Для воздушной среды следом подстановки численных значений С и р0 получаем Яркость звука и звуковое давление сферической волны зависят от расстояния между рассматриваемой точкой и источником звука. Действительно, на расстоянии r от источника звука поверхность среды перестань равна 4 пr2. Неравно через всякий квадратный кубик этой поверхности проходит мощность I, то мощность, проходящая из-за всю поверхность, будет равна 4 пr2I. Если пренебречь небольшими потерями мощности, обусловленными поглощением энергии в среде, то эту мощь должен доставить фонтан звука. Следовательно, мощность источника звука равна
От этого места интенсивность, или сила, звука определится как Таким образом, густота сферической звуковой волны навыворот пропорциональна квадрату расстояния от источника звука. Определяя теперь звуковое надавливание из формулы (5), можем намалевать Подставив семо функция I из формулы (8), получим Следовательно, звуковое диктат сферической волны при прочих равных условиях взад пропорционально расстоянию от источника звука. Звуковое давление и интенсивность звука плоской волны в какой-либо точке полина не зависят от расстояния до источника звука, если пренебречь поглощением энергии в среде.
ПРАВИЛА ОБМЕНА РОДОСЛОВНЫХ
Украшение зала
Харбор-бридж (мост) в Сиднее
Группа “
Комментариев нет:
Отправить комментарий